§E3.38極分解

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線形写像T:V→WT:V\to Wに対してT∗TT^*Tは正作用素である。その一意な正の平方根∣T∣=(T∗T)1/2|T|=(T^*T)^{1/2}は、全てのx∈Vx\in Vに対して∥∣T∣x∥=∥Tx∥\lVert |T|x\rVert=\lVert Tx\rVertを満たす。残る部分は(ker⁡T)⊥(\ker T)^\perp上で内積を保つ。本記事では、核がある場合にこの部分を零写像として延長し、部分等長作用素と正作用素の積T=U∣T∣T=U|T|を構成する。

1 正作用素の正の平方根

係数体KKをR\mathbb RまたはC\mathbb Cとする。

定理 1.1.VVを有限次元KK-内積空間、A∈End⁡(V)A\in\operatorname{End}(V)を正作用素とする。このとき、一意な正作用素BBが存在して

B2=AB^2=A

を満たす。このBBをA1/2A^{1/2}と書く。

証明方針は、有限次元スペクトル定理によってAAを非負固有値の直交スペクトル分解へ書き、各固有値の非負平方根を取ることで存在を示す。一意性は、別の正の平方根がAAと可換して各固有空間を保つことから示す。

証明.K=CK=\mathbb Cの場合は§E3.37 定理 2.1、K=RK=\mathbb Rの場合は§E3.37 定理 3.1により、AAの固有ベクトルからなる正規直交基底(e1,…,en)(e_1,\ldots,e_n)が存在する。正作用素の固有値は非負なので

Aei=λiei,λi≥0.Ae_i=\lambda_i e_i,\qquad \lambda_i\geq0.Bei=λi eiBe_i=\sqrt{\lambda_i}\,e_i

と定める。BBはこの正規直交基底で非負実対角行列として表されるため正作用素であり、B2ei=λiei=AeiB^2e_i=\lambda_ie_i=Ae_iなのでB2=AB^2=Aである。

CCも正作用素でC2=AC^2=Aを満たすとする。CA=C3=ACCA=C^3=ACなので、CCはAAの各固有空間Eλ=ker⁡(A−λI)E_\lambda=\ker(A-\lambda I)を保つ。C∣EλC|_{E_\lambda}は正作用素である。実または複素のスペクトル定理をこの制限へ適用すると、EλE_\lambdaにはCCの正規直交固有基底が存在する。その固有値をμ\muとすると、CCの正性からμ≥0\mu\geq0であり、C2=AC^2=Aからμ2=λ\mu^2=\lambdaである。したがってμ=λ\mu=\sqrt\lambdaである。よってCCは各EλE_\lambda上でλI\sqrt\lambda Iに等しく、C=BC=Bである。▨

系 1.2.AAを正作用素とする。このとき

ker⁡A1/2=ker⁡A,im⁡A1/2=(ker⁡A)⊥.\ker A^{1/2}=\ker A,\qquad \operatorname{im}A^{1/2}=(\ker A)^\perp.

証明.定理 1.1で用いた正規直交固有基底において、AAの固有値λ\lambdaが零であることとA1/2A^{1/2}の固有値λ\sqrt\lambdaが零であることは同値である。よって二つの核は一致する。また自己随伴作用素SSについて

(im⁡S)⊥=ker⁡S∗=ker⁡S.(\operatorname{im}S)^\perp=\ker S^*=\ker S.

有限次元で両辺の直交補空間を取ればim⁡S=(ker⁡S)⊥\operatorname{im}S=(\ker S)^\perpである。S=A1/2S=A^{1/2}として像の式を得る。▨

2 部分等長作用素

定義 2.1. 有限次元内積空間の間の線形写像U:V→WU:V\to Wが、

IU=(ker⁡U)⊥\mathcal I_U=(\ker U)^\perp

への制限で内積を保つとき、UUを部分等長作用素 (partial isometry) という。IU\mathcal I_UをUUの初期空間 (initial space)、im⁡U\operatorname{im}Uを終空間 (final space) という。

部分等長作用素は初期空間上で単射であり、初期空間を終空間へ等長同型で移す。核上では零である。

命題 2.2.U:V→WU:V\to Wが部分等長作用素なら

U∗U=PIU,UU∗=Pim⁡U,U^*U=P_{\mathcal I_U},\qquad UU^*=P_{\operatorname{im}U},

ここで右辺は対応する部分空間への直交射影である。

証明.V=IU⊕ker⁡UV=\mathcal I_U\oplus\ker Uと直交分解する。x,y∈IUx,y\in\mathcal I_Uなら

⟨x,U∗Uy⟩=⟨Ux,Uy⟩=⟨x,y⟩,\langle x,U^*Uy\rangle=\langle Ux,Uy\rangle=\langle x,y\rangle,

である。x∈ker⁡Ux\in\ker Uの場合にも⟨x,U∗Uy⟩=⟨Ux,Uy⟩=0=⟨x,y⟩\langle x,U^*Uy\rangle=\langle Ux,Uy\rangle=0=\langle x,y\rangleである。したがって、この等式は全てのx∈Vx\in Vについて成立し、内積の非退化性からU∗Uy=yU^*Uy=yである。y∈ker⁡Uy\in\ker UならU∗Uy=0U^*Uy=0である。したがってU∗UU^*UはIU\mathcal I_U上で恒等写像、ker⁡U\ker U上で零写像であり、PIUP_{\mathcal I_U}に等しい。

U∣IU:IU→im⁡UU|_{\mathcal I_U}:\mathcal I_U\to\operatorname{im}Uは等長同型である。z=Uy∈im⁡Uz=Uy\in\operatorname{im}U、y∈IUy\in\mathcal I_Uに対して

UU∗z=UU∗Uy=Uy=z.UU^*z=UU^*Uy=Uy=z.

z⊥im⁡Uz\perp\operatorname{im}Uなら⟨x,U∗z⟩=⟨Ux,z⟩=0\langle x,U^*z\rangle=\langle Ux,z\rangle=0が全てのx∈Vx\in Vについて成立するのでU∗z=0U^*z=0である。したがってUU∗UU^*は終空間上で恒等写像、その直交補空間上で零写像であり、Pim⁡UP_{\operatorname{im}U}に等しい。▨

3 極分解の存在

定理 3.1 (有限次元極分解).V,WV,Wを有限次元実または複素内積空間、T:V→WT:V\to Wを線形写像とする。

∣T∣=(T∗T)1/2|T|=(T^*T)^{1/2}

と置く。このとき、ただ一つの部分等長作用素U:V→WU:V\to Wが存在して

T=U∣T∣,ker⁡U=ker⁡TT=U|T|,\qquad \ker U=\ker T

を満たす。UUの初期空間と終空間はそれぞれ

IU=(ker⁡T)⊥,im⁡U=im⁡T\mathcal I_U=(\ker T)^\perp,\qquad \operatorname{im}U=\operatorname{im}T

である。

証明方針は、im⁡∣T∣\operatorname{im}|T|上でU(∣T∣x)=TxU(|T|x)=Txと定め、核の一致によって表示に依存せず定まることを示すことである。この写像が内積を保つことを∣T∣2=T∗T|T|^2=T^*Tから確認し、ker⁡T\ker T上では零として延長する。

証明.T∗TT^*Tは正作用素なので、定理 1.1により∣T∣|T|が存在する。任意のx∈Vx\in Vに対し

∥Tx∥2=⟨x,T∗Tx⟩.\|Tx\|^2=\langle x,T^*Tx\rangle.

したがってTx=0Tx=0とT∗Tx=0T^*Tx=0は同値である。一方、∣T∣2=T∗T|T|^2=T^*Tと正性から

∣T∣2x=0⟺∥∣T∣x∥2=⟨x,∣T∣2x⟩=0⟺∣T∣x=0.|T|^2x=0 \quad\Longleftrightarrow\quad \||T|x\|^2=\langle x,|T|^2x\rangle=0 \quad\Longleftrightarrow\quad |T|x=0.

よって

ker⁡∣T∣=ker⁡(T∗T)=ker⁡T.\ker|T|=\ker(T^*T)=\ker T.

im⁡∣T∣\operatorname{im}|T|上で

U0(∣T∣x)=TxU_0(|T|x)=Tx

と定める。∣T∣x=∣T∣y|T|x=|T|yならx−y∈ker⁡∣T∣=ker⁡Tx-y\in\ker|T|=\ker TなのでTx=TyTx=Tyであり、U0U_0は表示に依存せず定まる。線形性も定義式から従う。また任意のx,y∈Vx,y\in Vに対して

⟨U0∣T∣x,U0∣T∣y⟩=⟨Tx,Ty⟩=⟨x,T∗Ty⟩=⟨x,∣T∣2y⟩=⟨∣T∣x,∣T∣y⟩.\begin{aligned} \langle U_0|T|x,U_0|T|y\rangle &=\langle Tx,Ty\rangle\\ &=\langle x,T^*Ty\rangle\\ &=\langle x,|T|^2y\rangle\\ &=\langle|T|x,|T|y\rangle. \end{aligned}

したがってU0U_0はim⁡∣T∣\operatorname{im}|T|上の等長写像である。

系 1.2により

V=im⁡∣T∣⊕⊥ker⁡∣T∣.V=\operatorname{im}|T|\mathbin{\mathop{\oplus}^{\perp}}\ker|T|.

UUをim⁡∣T∣\operatorname{im}|T|上ではU0U_0、ker⁡∣T∣\ker|T|上では零として定める。このときUUは初期空間im⁡∣T∣=(ker⁡T)⊥\operatorname{im}|T|=(\ker T)^\perp上で等長であり、ker⁡U=ker⁡T\ker U=\ker Tなので部分等長作用素である。定義からU∣T∣x=TxU|T|x=Txであり、終空間はim⁡U=im⁡T\operatorname{im}U=\operatorname{im}Tである。

一意性を示す。U~\widetilde Uも同じ条件を満たすとする。z∈im⁡∣T∣z\in\operatorname{im}|T|をz=∣T∣xz=|T|xと書けば

U~z=U~∣T∣x=Tx=Uz.\widetilde Uz=\widetilde U|T|x=Tx=Uz.

またker⁡U~=ker⁡T=ker⁡∣T∣\ker\widetilde U=\ker T=\ker|T|なので、二つの写像はker⁡∣T∣\ker|T|上でともに零である。直交直和の両成分で一致するためU~=U\widetilde U=Uである。▨

命題 3.2.T=UPT=UPとし、P:V→VP:V\to Vは正作用素、U:V→WU:V\to Wは部分等長作用素で

ker⁡U=ker⁡P\ker U=\ker P

を満たすとする。このとき

P=∣T∣P=|T|

であり、UUは定理 3.1の部分等長因子である。

証明.PPは自己随伴なのでim⁡P=(ker⁡P)⊥=IU\operatorname{im}P=(\ker P)^\perp=\mathcal I_Uである。命題 2.2からU∗U=PIUU^*U=P_{\mathcal I_U}なので

T∗T=PU∗UP=PPIUP=P2.T^*T =P U^*UP =P P_{\mathcal I_U}P =P^2.

最後の等式ではim⁡P⊆IU\operatorname{im}P\subseteq\mathcal I_Uを用いた。正の平方根の一意性からP=(T∗T)1/2=∣T∣P=(T^*T)^{1/2}=|T|である。

さらに、Tx=0Tx=0ならUPx=0UPx=0なのでPx∈ker⁡U=ker⁡PPx\in\ker U=\ker Pである。一方Px∈im⁡P=(ker⁡P)⊥Px\in\operatorname{im}P=(\ker P)^\perpでもあるからPx=0Px=0である。よってker⁡T=ker⁡P=ker⁡U\ker T=\ker P=\ker Uであり、定理 3.1の一意性からUUも同定される。▨

系 3.3.V=WV=Wとし、T∈End⁡(V)T\in\operatorname{End}(V)が可逆であるとする。このとき

T=U∣T∣,U=T∣T∣−1T=U|T|,\qquad U=T|T|^{-1}

であり、∣T∣|T|は正かつ可逆、UUは複素数体上でユニタリ、実数体上で直交作用素である。

証明.ker⁡T=0\ker T=0なのでker⁡∣T∣=0\ker|T|=0であり、有限次元性から∣T∣|T|は可逆である。極分解の式を右から∣T∣−1|T|^{-1}と合成するとU=T∣T∣−1U=T|T|^{-1}を得る。UUの初期空間はVV全体であり、終空間もim⁡T=V\operatorname{im}T=V全体なので、UUは全空間の等長同型である。§E3.35 定理 3.1により複素数体上ではユニタリ、実数体上では直交作用素である。▨

4 核がある場合

例 4.1 (階数が落ちる写像の極分解). 標準内積をもつR2\mathbb R^2上で

T=(−3000)T=\begin{pmatrix}-3&0\\0&0\end{pmatrix}

とする。このとき

TTT=(9000),∣T∣=(3000),U=(−1000).T^{\mathsf T}T=\begin{pmatrix}9&0\\0&0\end{pmatrix}, \qquad |T|=\begin{pmatrix}3&0\\0&0\end{pmatrix}, \qquad U=\begin{pmatrix}-1&0\\0&0\end{pmatrix}.

UUは初期空間span⁡{e1}\operatorname{span}\{e_1\}上で内積を保ち、ker⁡U=span⁡{e2}=ker⁡T\ker U=\operatorname{span}\{e_2\}=\ker Tである。またU∣T∣=TU|T|=Tである。UUは全空間では直交作用素ではなく、核上で零になる部分等長作用素である。

注意 4.2 (一意性の範囲).T=U∣T∣T=U|T|という等式だけでは、UUのker⁡∣T∣=ker⁡T\ker|T|=\ker T上の値は式に現れない。したがってker⁡U=ker⁡T\ker U=\ker T、すなわち核上でU=0U=0という条件を外すと、UUは一般に一意に定まらない。極分解の定理が主張する一意性は、初期空間を(ker⁡T)⊥(\ker T)^\perpとし、核上で零とする部分等長作用素についての一意性である。

5 演習

問題 5.1 (部分等長因子の定義域). 極分解の構成でU0(∣T∣x)=TxU_0(|T|x)=Txと定めるとき、確認すべき条件は

∣T∣x=∣T∣y⟹Tx=Ty|T|x=|T|y\Longrightarrow Tx=Ty

である。この含意は

x−y∈ker⁡∣T∣=ker⁡(T∗T)=ker⁡Tx-y\in\ker|T|=\ker(T^*T)=\ker T

から従う。∣T∣|T|が可逆であると仮定する必要はなく、核がある場合もim⁡∣T∣=(ker⁡T)⊥\operatorname{im}|T|=(\ker T)^\perp上で定義することができる。

参考文献

  1. Roger A. Horn and Charles R. Johnson, Matrix Analysis, 2nd ed., Cambridge University Press, Cambridge, 2013.正の平方根と長方形行列を含む極分解の存在・一意性を参考にした。
  2. Sheldon Axler, Linear Algebra Done Right, 4th ed., Springer, 2024.正作用素のスペクトル分解と部分等長作用素を参考にした。

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